Меню
Главная
Случайная статья
Настройки
|
Эффект Дембера — явление в физике полупроводников, состоящее в возникновении электрического поля и ЭДС в однородном полупроводнике при его неравномерном освещении за счёт разницы подвижностей электронов и дырок.
Время установления стационарного значения ЭДС Дембера при постоянном освещении определяется временем установления диффузионно-дрейфового равновесия, близким к максвелловскому времени релаксации. Нестационарный эффект Дембера, вызываемый импульсным освещением, используется для генерации терагерцового излучения[1][2][3]. Наиболее сильный эффект Дембера наблюдается в полупроводниках с узкой запрещенной зоной и высокой подвижностью электронов, например в InAs и InSb.
Содержание
Физика явления
При освещении поверхности полупроводника светом с длиной волны, лежащей в области собственного поглощения, образование неравновесных электронов и дырок происходит в основном вблизи этой поверхности. Возникшие электроны и дырки диффундируют из области более освещаемой в более затемнённую. Коэффициент диффузии у электронов больше, чем у дырок, поэтому электроны быстрее распространяются от освещённого места. Пространственное разделение зарядов приводит к возникновению электрического поля, направленного от поверхности в глубь кристалла. Это поле тянет медленное облако дырок и замедляет быстрое облако электронов. В результате между освещённой и неосвещённой точками образца возникает ЭДС, получившая название ЭДС Дембера.
Математика
Величина ЭДС Дембера в отсутствие ловушек и без учёта поверхностной рекомбинации определяется формулой:
,
где — коэффициент диффузии электронов, — коэффициент диффузии дырок, — подвижность электронов, — подвижность дырок, — расстояние от освещаемой поверхности до места, где уже нет неравновесных носителей.
Используя обозначение и соотношение Эйнштейна , можно взять интеграл по , чтобы получить окончательное выражение для ЭДС:
.
История
Открыт немецким физиком X. Дембером (Н. Dember; 1931); теория разработана Я. И. Френкелем (1933), немецким физиком Г. Фрёлихом (1935), Е. М. Лифшицем и Л. Д. Ландау (1936).
Поперечная ЭДС Дембера
В анизотропных кристаллах, если освещаемая поверхность вырезана под углом к кристаллографическим осям,
появляется электрическое поле , перпендикулярное градиенту концентрации. ЭДС между боковыми гранями образца в этом случае равна
,
где — длина освещённой части образца.
Примечания
- M. B. Johnston, D. M. Whittaker, A. Corchia, A. G. Davies, and E. H. Linfield. Simulation of terahertz generation at semiconductor surfaces (англ.) // Physical Review B : journal. — 2002. — Vol. 65. — P. 165301. — doi:10.1103/PhysRevB.65.165301. — .
- T. Dekorsy, H. Auer, H. J. Bakker, H. G. Roskos, and H. Kurz. THz electromagnetic emission by coherent infrared-active phonons (англ.) // Physical Review B : journal. — 1996. — Vol. 53. — P. 4005. — doi:10.1103/PhysRevB.53.4005. — .
- S. Kono et al. Temperature dependence of terahertz radiation from n-type InSb and n-type InAs surfaces (англ.) // Appl. Phys. B[англ.] : journal. — Vol. 71, no. 6. — P. 901. — doi:10.1007/s003400000455.
Литература
|
|