Меню Главная Случайная статья Настройки Специальная унитарная группа Материал из https://ru.wikipedia.org Специальная унитарная группа — группа унитарных матриц заданного порядка с определителем, равным 1, и произведением матриц как групповой операцией; для матриц размером ${\displaystyle n\times n}$ обозначается ${\displaystyle \mathrm {SU} (n)}$. Специальная унитарная группа является подгруппой унитарной группы ${\displaystyle \mathrm {U} (n)}$, состоящей из всех унитарных матриц ${\displaystyle n\times n}$: ${\displaystyle \operatorname {SU} (n)\subset \operatorname {U} (n)\subset \operatorname {GL} (n,\mathbb {C} )}$. Группа ${\displaystyle \mathrm {SU} (n)}$ имеет ${\displaystyle (n^{2}-1)}$ параметр, так как матрица ${\displaystyle n\times n}$ содержит ${\displaystyle n^{2}}$ чисел, но одно из них не является независимым и определяется из условия равенства определителя единице. Соответственно, количество генераторов тоже равно ${\displaystyle (n^{2}-1)}$. Содержание 1 Генераторы 1.1 SU(2) 1.2 SU(3) 1.3 SU(4) 2 Литература 3 Ссылки 4 См. также Генераторы SU(2) Для группы ${\displaystyle \mathrm {SU} (2)}$ генераторы известны как матрицы Паули: 00 ${\displaystyle \sigma _{1}={\begin{pmatrix}0&1\\1&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \sigma _{2}={\begin{pmatrix}0&-i\\i&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \sigma _{3}={\begin{pmatrix}1&0\\0&-1\end{pmatrix}}}$ SU(3) Аналогом матриц Паули для ${\displaystyle \mathrm {SU} (3)}$ служат матрицы Гелл-Манна: 00 ${\displaystyle \lambda _{1}={\begin{pmatrix}0&1&0\\1&0&0\\0&0&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \lambda _{2}={\begin{pmatrix}0&-i&0\\i&0&0\\0&0&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \lambda _{3}={\begin{pmatrix}1&0&0\\0&-1&0\\0&0&0\end{pmatrix}}}$ 00 ${\displaystyle \lambda _{4}={\begin{pmatrix}0&0&1\\0&0&0\\1&0&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \lambda _{5}={\begin{pmatrix}0&0&-i\\0&0&0\\i&0&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \lambda _{6}={\begin{pmatrix}0&0&0\\0&0&1\\0&1&0\end{pmatrix}}}$ 00 ${\displaystyle \lambda _{7}={\begin{pmatrix}0&0&0\\0&0&-i\\0&i&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \lambda _{8}={\frac {1}{\sqrt {3}}}{\begin{pmatrix}1&0&0\\0&1&0\\0&0&-2\end{pmatrix}}}$ Генераторы для ${\displaystyle \mathrm {SU} (3)}$ определяются как ${\displaystyle T}$ с использованием соотношения: ${\displaystyle T_{a}={\frac {\lambda _{a}}{2}}}$. Они подчиняются следующим соотношениям: ${\displaystyle \left[T_{a},T_{b}\right]=i\sum _{c=1}^{8}{f_{abc}T_{c}}}$, где ${\displaystyle f}$ — структурная константа, значения которой равны: ${\displaystyle f_{123}=1}$, ${\displaystyle f_{147}=f_{165}=f_{246}=f_{257}=f_{345}=f_{376}={\frac {1}{2}}}$, ${\displaystyle f_{458}=f_{678}={\frac {\sqrt {3}}{2}}}$; ${\displaystyle \operatorname {tr} (T_{a})=0}$. SU(4) Эрмитовы матрицы генераторы для ${\displaystyle \mathrm {SU} (4)}$, аналогичные матрицам Паули и матрицам Гелл-Манна, имеют вид: 00 ${\displaystyle \lambda _{1}={\begin{pmatrix}0&1&0&0\\1&0&0&0\\0&0&0&0\\0&0&0&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \lambda _{2}={\begin{pmatrix}0&-i&0&0\\i&0&0&0\\0&0&0&0\\0&0&0&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \lambda _{3}={\begin{pmatrix}1&0&0&0\\0&-1&0&0\\0&0&0&0\\0&0&0&0\end{pmatrix}}}$ 00 ${\displaystyle \lambda _{4}={\begin{pmatrix}0&0&1&0\\0&0&0&0\\1&0&0&0\\0&0&0&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \lambda _{5}={\begin{pmatrix}0&0&-i&0\\0&0&0&0\\i&0&0&0\\0&0&0&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \lambda _{6}={\begin{pmatrix}0&0&0&0\\0&0&1&0\\0&1&0&0\\0&0&0&0\end{pmatrix}}}$ 00 ${\displaystyle \lambda _{7}={\begin{pmatrix}0&0&0&0\\0&0&-i&0\\0&i&0&0\\0&0&0&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \lambda _{8}={\frac {1}{\sqrt {3}}}{\begin{pmatrix}1&0&0&0\\0&1&0&0\\0&0&-2&0\\0&0&0&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \lambda _{9}={\begin{pmatrix}0&0&0&1\\0&0&0&0\\0&0&0&0\\1&0&0&0\end{pmatrix}}}$ 00 ${\displaystyle \lambda _{10}={\begin{pmatrix}0&0&0&-i\\0&0&0&0\\0&0&0&0\\i&0&0&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \lambda _{11}={\begin{pmatrix}0&0&0&0\\0&0&0&1\\0&0&0&0\\0&1&0&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \lambda _{12}={\begin{pmatrix}0&0&0&0\\0&0&0&-i\\0&0&0&0\\0&i&0&0\end{pmatrix}}}$ 00 ${\displaystyle \lambda _{13}={\begin{pmatrix}0&0&0&0\\0&0&0&0\\0&0&0&1\\0&0&1&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \lambda _{14}={\begin{pmatrix}0&0&0&0\\0&0&0&0\\0&0&0&-i\\0&0&i&0\end{pmatrix}}}$ ${\displaystyle \lambda _{15}={\frac {1}{\sqrt {6}}}{\begin{pmatrix}1&0&0&0\\0&1&0&0\\0&0&1&0\\0&0&0&-3\end{pmatrix}}}$ Эти матрицы удовлетворяют выражению для следа: ${\displaystyle Tr{(\lambda _{k}^{2})}=2;k=1..15}$ и тождеству Якоби: ${\displaystyle [[\lambda _{l},\lambda _{k}],\lambda _{j}]+[[\lambda _{k},\lambda _{j}],\lambda _{l}]+[[\lambda _{j},\lambda _{l}],\lambda _{k}]=0;j<k<l;j,k,l=1..15}$ При этом коммутатор вычисляется как: ${\displaystyle [\lambda _{j},\lambda _{k}]=2i\sum _{m}f_{jkl}\lambda _{l}}$ Таблица структурных констант ${\displaystyle f_{jkl}}$ ${\displaystyle f_{1,2,3}=1}$ ${\displaystyle f_{1,4,7}=f_{2,4,6}=f_{2,5,7}=f_{3,4,5}=f_{1,9,12}=f_{2,9,11}=f_{2,10,12}=f_{3,9,10}=f_{4,9,14}=f_{5,10,14}=f_{6,11,14}=f_{7,11,13}=f_{7,12,14}={\frac {1}{2}}}$ ${\displaystyle f_{1,5,6}=f_{3,6,7}=f_{1,10,11}=f_{3,11,12}=f_{4,10,13}=f_{6,12,13}=-{\frac {1}{2}}}$ ${\displaystyle f_{4,5,8}=f_{6,7,8}=f_{8,9,10}=f_{8,11,12}=f_{9,10,15}=f_{11,12,15}=f_{13,14,15}={\frac {\sqrt {3}}{2}}}$ ${\displaystyle f_{8,13,14}=-{\frac {\sqrt {3}}{2}}}$ Литература Halzen, Francis; Martin, Alan. Quarks & Leptons: An Introductory Course in Modern Particle Physics (англ.). — John Wiley & Sons, 1984. — ISBN 0-471-88741-2. Займан Дж. Современная квантовая теория. — М.: Мир, 1971. — 288 с. Ссылки Physics 558 — Lecture 1, Winter 2003 См. также Специальная ортогональная группа