Меню Главная Случайная статья Настройки D-матрица Вигнера Материал из https://ru.wikipedia.org ${\displaystyle D}$-матрица Вигнера представляет собой матрицу неприводимого представления групп SU (2) и SO (3). Комплексное сопряжение ${\displaystyle D}$-матрицы является собственной функцией гамильтониана сферических и симметричных жёстких ротаторов. Матрица была введена в 1927 году Юджином Вигнером. Содержание 1 Определение D-матрицы Вигнера 2 Список элементов d-матрицы 3 См. также 4 Примечания ОпределениеD-матрицы Вигнера Пусть ${\displaystyle J_{x}}$, ${\displaystyle J_{y}}$, ${\displaystyle J_{z}}$ образующие алгебры Ли ${\displaystyle \mathrm {SU} (2)}$ и ${\displaystyle \mathrm {SO} (3)}$. В квантовой механике эти три оператора являются компонентами векторного оператора известного как угловой момент. Примерами могут служить момент электрона в атоме, электронный спин и момент количества движения жёсткого ротатора. Во всех случаях три оператора удовлетворяют следующим коммутационным соотношениям ${\displaystyle [J_{x},\;J_{y}]=iJ_{z},\quad [J_{z},\;J_{x}]=iJ_{y},\quad [J_{y},\;J_{z}]=iJ_{x},}$ где ${\displaystyle i}$ это чисто мнимое число и постоянная Планка ${\displaystyle \hbar }$ был задана равной единице. Оператор ${\displaystyle J^{2}=J_{x}^{2}+J_{y}^{2}+J_{z}^{2}}$ является оператором Казимира из ${\displaystyle \mathrm {SU} (2)}$ (или ${\displaystyle \mathrm {SO} (3)}$, в зависимости от обстоятельств). Он может быть диагонализирован вместе с ${\displaystyle J_{z}}$ (Выбор этого оператора определяется соглашением), который коммутирует с ${\displaystyle J^{2}}$. То есть, можно показать, что существует полный набор кетов с ${\displaystyle J^{2}|jm\rangle =j(j+1)|jm\rangle ,\quad J_{z}|jm\rangle =m|jm\rangle ,}$ где ${\displaystyle j=0,\ 1/2,\ 1,\ 3/2,\ 2,\ \ldots }$ и ${\displaystyle m=-j,\ -j+1,\ldots ,\ j}$. Для ${\displaystyle \mathrm {SO} (3)}$ квантовое число ${\displaystyle j}$ является целым. Оператор поворота можно записать в виде ${\displaystyle {\mathcal {R}}(\alpha ,\;\beta ,\;\gamma )=e^{-i\gamma J_{z}}e^{-i\beta J_{y}}e^{-i\alpha J_{z}},}$ где ${\displaystyle \alpha ,\ \beta ,\ \gamma }$ — углы Эйлера. ${\displaystyle D}$-матрица Вигнера представляет собой квадратную матрицу размерности ${\displaystyle 2j+1}$ с общим элементом ${\displaystyle D_{m'm}^{j}(\alpha ,\;\beta ,\;\gamma )\equiv \langle jm'|{\mathcal {R}}(\alpha ,\beta ,\gamma )|jm\rangle =e^{-im'\gamma }d_{m'm}^{j}(\beta )e^{-im\alpha }.}$ Матрица с общим элементом ${\displaystyle d_{m'm}^{j}(\beta )=\langle jm'|e^{-i\beta J_{y}}|jm\rangle }$ известна как малая ${\displaystyle d}$-матрица Вигнера. Список элементовd-матрицы для ${\displaystyle j=1/2}$ ${\displaystyle d_{1/2,\;1/2}^{1/2}=\cos(\theta /2)}$ ${\displaystyle d_{1/2,\;-1/2}^{1/2}=-\sin(\theta /2)}$ для ${\displaystyle j=1}$ ${\displaystyle d_{1,\;1}^{1}={\frac {1+\cos \theta }{2}}}$ ${\displaystyle d_{1,\;0}^{1}={\frac {-\sin \theta }{\sqrt {2}}}}$ ${\displaystyle d_{1,\;-1}^{1}={\frac {1-\cos \theta }{2}}}$ ${\displaystyle d_{0,\;0}^{1}=\cos \theta }$ для ${\displaystyle j=3/2}$ ${\displaystyle d_{3/2,\;3/2}^{3/2}={\frac {1+\cos \theta }{2}}\cos {\frac {\theta }{2}}}$ ${\displaystyle d_{3/2,\;1/2}^{3/2}=-{\sqrt {3}}{\frac {1+\cos \theta }{2}}\sin {\frac {\theta }{2}}}$ ${\displaystyle d_{3/2,\;-1/2}^{3/2}={\sqrt {3}}{\frac {1-\cos \theta }{2}}\cos {\frac {\theta }{2}}}$ ${\displaystyle d_{3/2,\;-3/2}^{3/2}=-{\frac {1-\cos \theta }{2}}\sin {\frac {\theta }{2}}}$ ${\displaystyle d_{1/2,\;1/2}^{3/2}={\frac {3\cos \theta -1}{2}}\cos {\frac {\theta }{2}}}$ ${\displaystyle d_{1/2,\;-1/2}^{3/2}=-{\frac {3\cos \theta +1}{2}}\sin {\frac {\theta }{2}}}$ для ${\displaystyle j=2}$[1] ${\displaystyle d_{2,\;2}^{2}={\frac {1}{4}}\left(1+\cos \theta \right)^{2}}$ ${\displaystyle d_{2,\;1}^{2}=-{\frac {1}{2}}\sin \theta \left(1+\cos \theta \right)}$ ${\displaystyle d_{2,\;0}^{2}={\sqrt {\frac {3}{8}}}\sin ^{2}\theta }$ ${\displaystyle d_{2,\;-1}^{2}=-{\frac {1}{2}}\sin \theta \left(1-\cos \theta \right)}$ ${\displaystyle d_{2,\;-2}^{2}={\frac {1}{4}}\left(1-\cos \theta \right)^{2}}$ ${\displaystyle d_{1,\;1}^{2}={\frac {1}{2}}\left(2\cos ^{2}\theta +\cos \theta -1\right)}$ ${\displaystyle d_{1,\;0}^{2}=-{\sqrt {\frac {3}{8}}}\sin 2\theta }$ ${\displaystyle d_{1,\;-1}^{2}={\frac {1}{2}}\left(-2\cos ^{2}\theta +\cos \theta +1\right)}$ ${\displaystyle d_{0,\;0}^{2}={\frac {1}{2}}\left(3\cos ^{2}\theta -1\right)}$ Элементы ${\displaystyle d}$-матрицы Вигнера с обратными нижними индексами находятся следующим соотношением: ${\displaystyle d_{m',\;m}^{j}=(-1)^{m-m'}d_{m,\;m'}^{j}=d_{-m,\;-m'}^{j}}$. См. также Коэффициенты Клебша — Гордана Примечания Edn, M. Computer simulations in solid-state NMR. I. Spin dynamics theory (англ.) // Concepts Magn. Reson. : journal. — 2003. — Vol. 17A, no. 1. — P. 117—154. — doi:10.1002/cmr.a.10061.