Меню Главная Случайная статья Настройки Криволинейная система координат Материал из https://ru.wikipedia.org Криволинейная система координат, или криволинейные координаты, — система координат в евклидовом (аффинном) пространстве, или в области, содержащейся в нём. Криволинейные координаты не противопоставляются прямолинейным, последние являются частным случаем первых. Применяются обычно на плоскости (n=2) и в пространстве (n=3); число координат равно размерности пространства n. Наиболее известным примером криволинейной системы координат являются полярные координаты на плоскости. Содержание 1 Локальные свойства криволинейных координат 1.1 Общий случай 1.1.1 Локальный базис и тензорный анализ 1.2 Ортогональные криволинейные координаты 1.2.1 Коэффициенты Ламе 2 Примеры 2.1 Полярные координаты (n=2) 2.2 Цилиндрические координаты (n=3) 2.3 Сферические координаты (n=3) 2.4 Различные экзотические координаты на плоскости (n=2) и их обобщения 3 Криволинейные координаты с точки зрения дифференциальной геометрии 4 Литература Локальные свойства криволинейных координат При рассмотрении криволинейных координат в данном разделе мы будем полагать, что рассматриваем трёхмерное пространство (n=3), снабжённое декартовыми координатами x, y, z. Случай других размерностей отличается лишь количеством координат. В случае евклидова пространства метрический тензор, именуемый также квадратом дифференциала дуги, будет в этих координатах иметь вид, соответствующий единичной матрице: ${\displaystyle dS^{2}=\mathbf {dx} ^{2}+\mathbf {dy} ^{2}+\mathbf {dz} ^{2}.}$ Общий случай Пусть ${\displaystyle q_{1}}$, ${\displaystyle q_{2}}$, ${\displaystyle q_{3}}$ — некие криволинейные координаты, которые мы будем считать заданными гладкими функциями от x, y, z. Для того, чтобы три функции ${\displaystyle q_{1}}$, ${\displaystyle q_{2}}$, ${\displaystyle q_{3}}$ служили координатами в некоторой области пространства, необходимо существование обратного отображения: ${\displaystyle \left\{{\begin{matrix}x=\varphi _{1}\left(q_{1},\;q_{2},\;q_{3}\right);\\y=\varphi _{2}\left(q_{1},\;q_{2},\;q_{3}\right);\\z=\varphi _{3}\left(q_{1},\;q_{2},\;q_{3}\right),\end{matrix}}\right.}$ где ${\displaystyle \varphi _{1},\;\varphi _{2},\;\varphi _{3}}$ — функции, определённые в некоторой области наборов ${\displaystyle \left(q_{1},\;q_{2},\;q_{3}\right)}$ координат. В тензорном исчислении можно ввести векторы локального базиса: ${\displaystyle \mathbf {R_{j}} ={\frac {d\mathbf {r} }{dy^{j}}}={\frac {dx^{i}}{dy^{j}}}\mathbf {e} _{i}=Q_{j}^{i}\mathbf {e} _{i}}$ , где ${\displaystyle \mathbf {e} _{i}}$ — орты декартовой системы координат, ${\displaystyle Q_{j}^{i}}$ — матрица Якоби, ${\displaystyle x^{i}}$ координаты в декартовой системе, ${\displaystyle y^{i}}$ — вводимые криволинейные координаты. Нетрудно видеть, что криволинейные координаты, вообще говоря, меняются от точки к точке. Укажем формулы для связи криволинейных и декартовых координат: ${\displaystyle \mathbf {R} _{i}=Q_{i}^{j}\mathbf {e} _{j}}$ ${\displaystyle \mathbf {e} _{i}=P_{i}^{j}\mathbf {R} _{j}}$ где ${\displaystyle P_{i}^{j}Q_{j}^{i}=E}$, где Е — единичная матрица. Произведение двух векторов локального базиса образует метрическую матрицу: ${\displaystyle \mathbf {R} _{i}\mathbf {R} _{j}=Q_{i}^{n}Q_{j}^{m}d_{nm}=g_{ij}}$ ${\displaystyle \mathbf {R} ^{i}\mathbf {R} ^{j}=P_{n}^{i}P_{m}^{j}d^{nm}=g^{ij}}$ ${\displaystyle g_{ij}g^{jk}=g^{jk}g_{ij}=d_{i}^{k}}$, где ${\displaystyle d_{ij},d^{ij},d_{j}^{i}}$ контравариантный, ковариантный и смешанный символ Кронекера Таким образом любое поле тензора ${\displaystyle \mathbf {T} }$ ранга n можно разложить по локальному полиадному базису: ${\displaystyle \mathbf {T} =T^{i_{1}...i_{n}}\mathbf {e} _{i}\otimes ...\otimes \mathbf {e} _{n}=T^{i_{1}...i_{n}}P_{i_{1}}^{j_{1}}...P_{i_{n}}^{j_{n}}\mathbf {R} _{j_{1}}\otimes ...\otimes \mathbf {R} _{j_{n}}}$ Например, в случае поле тензора первого ранга (вектора) : ${\displaystyle \mathbf {v} =v^{i}\mathbf {e} _{i}=v^{i}P_{i}^{j}\mathbf {R} _{j}}$ Ортогональные криволинейные координаты В евклидовом пространстве особое значение имеет использование ортогональных криволинейных координат, поскольку формулы, имеющие отношение к длине и углам, выглядят в ортогональных координатах проще, нежели в общем случае. Что связано с тем, что метрическая матрица в системах с ортонормированным базисом будет диагональной, что существенно упростит расчёты. В качестве примера таких систем можно привести сферическую систему в ${\displaystyle \mathbb {R} ^{3}}$ Выпишем дифференциал дуги в криволинейных координатах в виде (используется правило суммирования Эйнштейна): ${\displaystyle dS^{2}=\left({\frac {\partial \varphi _{1}}{\partial q_{i}}}\mathbf {dq} _{i}\right)^{2}+\left({\frac {\partial \varphi _{2}}{\partial q_{i}}}\mathbf {dq} _{i}\right)^{2}+\left({\frac {\partial \varphi _{3}}{\partial q_{i}}}\mathbf {dq} _{i}\right)^{2},~i=1,2,3}$ Принимая во внимание ортогональность систем координат (${\displaystyle \mathbf {dq} _{i}\cdot \mathbf {dq} _{j}=0}$ при ${\displaystyle i\neq j}$) это выражение можно переписать в виде ${\displaystyle dS^{2}=H_{1}^{2}dq_{1}^{2}+H_{2}^{2}dq_{2}^{2}+H_{3}^{2}dq_{3}^{2},}$ где ${\displaystyle H_{i}={\sqrt {\left({\frac {\partial \varphi _{1}}{\partial q_{i}}}\right)^{2}+\left({\frac {\partial \varphi _{2}}{\partial q_{i}}}\right)^{2}+\left({\frac {\partial \varphi _{3}}{\partial q_{i}}}\right)^{2}}};\ i=1,\;2,\;3}$ Положительные величины ${\displaystyle H_{i}\ }$, зависящие от точки пространства, именуются коэффициентами Ламе или масштабными коэффициентами. Коэффициенты Ламе показывают, сколько единиц длины содержится в единице координат данной точки и используются для преобразования векторов при переходе от одной системы координат к другой. Тензор римановой метрики, записанный в координатах ${\displaystyle {q_{i}}}$, представляет собой диагональную матрицу, на диагонали которой стоят квадраты коэффициентов Ламе: ${\displaystyle g_{ii}={H_{i}}^{2}}$ ${\displaystyle g_{ij}=0}$ для ij , то есть ${\displaystyle g_{ij}={\begin{pmatrix}{H_{1}}^{2}&0&0\\0&{H_{2}}^{2}&0\\0&0&{H_{3}}^{2}\end{pmatrix}}}$ Примеры Полярные координаты (n=2) Полярные координаты на плоскости включают расстояние r до полюса (начала координат) и направление (угол) . Связь полярных координат с декартовыми: ${\displaystyle \left\{{\begin{matrix}x=r\cos {\varphi };\\y=r\sin {\varphi }.\end{matrix}}\right.}$ Коэффициенты Ламе: ${\displaystyle {\begin{matrix}H_{r}=1;\\H_{\varphi }=r.\end{matrix}}}$ Дифференциал дуги: ${\displaystyle dS^{2}\ =\ dr^{2}\ +\ r^{2}d\varphi ^{2}.}$ В начале координат функция не определена. Если координату считать не числом, а углом (точкой на единичной окружности), то полярные координаты образуют систему координат в области, полученной изо всей плоскости изъятием точки начала координат. Если всё-таки считать числом, то в обозначенной области оно будет многозначно, и построение строго в математическом смысле системы координат возможно лишь в односвязной области, не включающей начало координат, например, на плоскости без луча. Цилиндрические координаты (n=3) Цилиндрические координаты являются тривиальным обобщением полярных на случай трёхмерного пространства путём добавления третьей координаты z. Связь цилиндрических координат с декартовыми: ${\displaystyle {\begin{cases}&x=r\cos {\varphi };\\&y=r\sin {\varphi };\\&z=z.\end{cases}}}$ Коэффициенты Ламе: ${\displaystyle {\begin{matrix}H_{r}=1;\\H_{\varphi }=r;\\H_{z}=1.\end{matrix}}}$ Дифференциал дуги: ${\displaystyle dS^{2}\ =\ dr^{2}\ +\ r^{2}d\varphi ^{2}+dz^{2}.}$ Сферические координаты (n=3) Сферические координаты связаны с координатами широты и долготы на единичной сфере. Связь сферических координат с декартовыми: ${\displaystyle \left\{{\begin{matrix}x=r\sin {\theta }\cos {\varphi };\\y=r\sin {\theta }\sin {\varphi };\\z=r\cos {\theta }.\end{matrix}}\right.}$ Коэффициенты Ламе: ${\displaystyle {\begin{matrix}H_{r}=1;\\H_{\theta }=r;\\H_{\varphi }=r\sin {\theta }.\end{matrix}}}$ Дифференциал дуги: ${\displaystyle dS^{2}\ =\ dr^{2}\ +\ r^{2}d\theta ^{2}+r^{2}\sin ^{2}{\theta }d\varphi ^{2}.}$ Сферические координаты, как и цилиндрические, не работают на оси z {x=0, y=0}, поскольку координата там не определена. Различные экзотические координаты на плоскости (n=2) и их обобщения Ортогональные: Эллиптические координаты — расширяются до 3 измерений Параболические координаты — расширяются до 3 измерений Биполярные координаты — расширяются до 3 измерений … Прочие: Бицентрические координаты Биангулярные координаты Координаты Риндлера …