Меню Главная Случайная статья Настройки Синфазная и квадратурная составляющие сигнала Материал из https://ru.wikipedia.org Синфазная и квадратурная составляющие (компоненты[1]) — результат представления аналогового сигнала ${\displaystyle s(t)}$ в виде: ${\displaystyle s(t)=A_{1}(t)\cos(\omega _{0}t)-A_{2}(t)\sin(\omega _{0}t)}$, где ${\displaystyle A_{1}(t)}$ называется синфазной составляющей (или I-составляющей, от англ. in-phase) сигнала ${\displaystyle s(t)}$, ${\displaystyle A_{2}(t)}$ называется квадратурной составляющей (или Q-составляющей, от англ. quadrature) сигнала ${\displaystyle s(t)}$[2]. Частота ${\displaystyle \omega _{0}}$ называется несущей частотой сигнала. Для относительно узкополосных сигналов ширина спектра много меньше несущей частоты. Для таких сигналов, ${\displaystyle A_{1}(t)}$ и ${\displaystyle A_{2}(t)}$ меняются медленно по сравнению с самим сигналом[3]. Это разложение лежит в основе фазовой манипуляции (ФМ) и квадратурной амплитудной модуляции (КАМ). Содержание 1 Гармонический сигнал 2 Квазигармонический сигнал 3 Комплексная огибающая 4 См. также 5 Примечания 6 Литература Гармонический сигнал Известно, что линейная комбинация гармонических колебаний с одинаковой частотой есть гармоническое колебание с той же частотой. Верно и обратное: любой гармонический сигнал ${\displaystyle s(t)=A\cos(\omega _{0}t+\varphi )}$ можно разложить в сумму двух сигналов той же частоты, но смещённых по фазе. Удобней всего взять сдвиг по фазе на ${\displaystyle \pi /2}$. Это значит, что любое гармоническое колебание можно представить в виде суммы двух функций ${\displaystyle \cos(\omega _{0}t)}$ и ${\displaystyle \cos(\omega _{0}t-{\frac {\pi }{2}})=\sin(\omega _{0}t)}$: ${\displaystyle s(t)=A\cos(\omega _{0}t+\varphi )=A_{1}\cos(\omega _{0}t)-A_{2}\sin(\omega _{0}t).}$ Здесь ${\displaystyle A_{1}=A\cos(\varphi ),A_{2}=A\sin(\varphi )}$. Это подобно тому, как вектор в плоскости с полярными координатами ${\displaystyle (A,\varphi )}$ разлагается в сумму двух векторов ${\displaystyle A_{1}{\vec {x}}+A_{2}{\vec {y}}}$, где ${\displaystyle A_{1}=A\cos(\varphi ),A_{2}=A\sin(\varphi )}$ — декартовы координаты исходного вектора. Квазигармонический сигнал Если сигнал не является чистым гармоническим сигналом, но является квазигармоническим, то есть сигналом вида ${\displaystyle s(t)=A(t)\cos(\omega _{0}t+\varphi (t))}$, где амплитуда ${\displaystyle A(t)}$ и фаза ${\displaystyle \varphi (t)}$ меняются со временем, но не очень быстро по сравнению с частотой ${\displaystyle \omega _{0}}$, то мы всё равно можем разложить ${\displaystyle s(t)}$ таким же образом: ${\displaystyle s(t)=A_{1}(t)\cos(\omega _{0}t)-A_{2}(t)\sin(\omega _{0}t),}$ где ${\displaystyle A_{1}(t)=A(t)\cos(\varphi (t))}$, ${\displaystyle A_{2}(t)=A(t)\sin(\varphi (t))}$. Теперь ${\displaystyle A_{1},A_{2}}$ будут тоже зависеть от времени. Это и есть разложение на синфазную и квадратурную составляющие[1]. Комплексная огибающая Комплексной огибающей сигнала ${\displaystyle s(t)=A(t)\cos(\omega _{0}t+\varphi (t))}$ называется величина ${\displaystyle z(t)=A(t)e^{j\varphi (t)}}$. Используя формулу Эйлера, комплексную огибающую можно представить в виде ${\displaystyle z(t)=A(t)\cos(\varphi (t))+jA(t)\sin(\varphi (t))=I(t)+jQ(t)}$, где ${\displaystyle j}$ — мнимая единица, ${\displaystyle I(t)}$ — синфазная составляющая сигнала, ${\displaystyle Q(t)}$ — квадратурная составляющая сигнала. Чтобы получить сигнал ${\displaystyle s(t)}$, зная комплексную огибающую, необходимо использовать формулу[2]: ${\displaystyle s(t)=Re(z(t)e^{j\omega _{0}t})}$. См. также Сигнальное созвездие Комплексная амплитуда Квадратурная модуляция Примечания 1 2 Кловский Д. Д. Теория передачи сигналов, 1973. — C. 45. 1 2 Приходько А. И. Детерминированные сигналы. Лабораторный практикум в Matlab, 2023. — C. 223. Зюко А. Г., Кловский Д. Д., Назаров М. В., Финк Л. М. Теория передачи сигналов. — М.: Связь, 1980. — С. 51. — 288 с. Литература Steinmetz, Charles Proteus (1917). Theory and Calculations of Electrical Apparatus 6 (1 ed.). New York: McGraw-Hill Book Company. B004G3ZGTM.