Меню Главная Случайная статья Настройки Поляризуемость Материал из https://ru.wikipedia.org Поляризуемость — физическое свойство веществ приобретать электрический или магнитный дипольный момент во внешнем электромагнитном поле. Электрическая поляризуемость среды количественно характеризуется диэлектрической восприимчивостью ${\displaystyle \chi _{e}}$ — коэффициентом линейной связи между поляризованностью P диэлектрика и электрическим полем E (подразумевается, что поле достаточно слабое); ${\displaystyle \varepsilon _{0}}$ — электрическая постоянная: ${\displaystyle {\vec {P}}=\chi _{e}{\vec {E}}\,}$ (в системе СГС) ${\displaystyle \qquad {\vec {P}}=\varepsilon _{0}\chi _{e}{\vec {E}}\,}$ (в системе СИ). Диэлектрическая восприимчивость связана с диэлектрической проницаемостью соотношением[1] ${\displaystyle \varepsilon =1+4\pi \chi _{e}}$ (СГС) ${\displaystyle \qquad \varepsilon =1+\chi _{e}}$ (СИ). Магнитная поляризуемость характеризуется магнитной восприимчивостью ${\displaystyle \chi _{m}}$, являющейся коэффициентом линейной связи между намагниченностью M и напряжённостью магнитного поля H: ${\displaystyle {\vec {M}}=\chi _{m}{\vec {H}}\,}$ (СГС, СИ). Магнитная восприимчивость связана с магнитной проницаемостью ${\displaystyle \mu }$ соотношением ${\displaystyle \mu =1+4\pi \chi _{m}}$ (СГС) ${\displaystyle \qquad \mu =1+\chi _{m}}$ (СИ). Термин поляризуемость также употребляется для обозначения коэффициента, характеризующего линейную зависимость индуцированного дипольного момента атома, молекулы и т.п. от напряжённости внешнего поля, вызвавшего поляризацию диэлектрика, а для среды — также как синоним средней поляризуемости её частиц или отношения диэлектрической восприимчивости к количеству частиц в единице объема, иногда и просто как синоним диэлектрической восприимчивости[2]. В анизотропных кристаллах электрическая (магнитная) поляризуемость характеризуется тензором диэлектрической (магнитной) восприимчивости ${\displaystyle \chi _{e}^{ij}\left(\chi _{m}^{ij}\right)}$, так что связь между вектором поляризованности (намагниченности) и вектором напряжённости электрического (магнитного) поля выражается как ${\displaystyle P_{i}=\varepsilon _{0}\chi _{e}^{ij}E_{j}\,}$ (СИ) ${\displaystyle M_{i}=\chi _{m}^{ij}H_{j}\,}$ (СГС, СИ), где по повторяющимся индексам подразумевается суммирование. Из закона сохранения энергии можно вывести, что тензоры ${\displaystyle \chi _{e}^{ij}}$ и ${\displaystyle \chi _{m}^{ij}}$ симметричны: ${\displaystyle \chi _{e}^{ij}=\chi _{e}^{ji}}$ ${\displaystyle \chi _{m}^{ij}=\chi _{m}^{ji}}$ В изотропных кристаллах недиагональные компоненты тензора тождественно равны нулю, а все диагональные равны между собой. См. также Формула Клаузиуса — Моссотти Формула Лоренца — Лоренца Электронная поляризуемость Примечания Здесь использована система СГС, в системе СИ коэффициент ${\displaystyle 4\pi }$ отсутствует (см. Сивухин Д. В. Общий курс физики. — М.: Наука, 1977. — Т. III. Электричество. — С. 374. — 688 с.) Литература